弹塑性力学-第 2 章 应力状况 第二章 应力状况 第二章 应力状况理论 2.1 应力和应力张量 在外力效果下，物体将产生应力和变形，即物体中诸元素之间的相对方位产生显着的改变，因为这种改变，便产生了妄图康复其初始状况的附加彼此效果力。用以描绘物体在受力后任何部位的内力和变形的力学量是应力和应变。本章将评论应力矢量和某一点处的应力状况。 为阐明应力的概念，假想把受—组平衡力系效果的物体用一平面 A分红 A 和 B 两部分(图 2.1)。如将 B 部分移去，则 B 对 A 的效果应代之以 B部分对 A 部分的效果力。这种力在 B 移去曾经是物体内 A...

　　弹塑性力学-第 2 章 应力状况 第二章 应力状况 第二章 应力状况理论 2.1 应力和应力张量 在外力效果下，物体将产生应力和变形，即物体中诸元素之间的相对方位产生显着的改变，因为这种改变，便产生了妄图康复其初始状况的附加彼此效果力。用以描绘物体在受力后任何部位的内力和变形的力学量是应力和应变。本章将评论应力矢量和某一点处的应力状况。 为阐明应力的概念，假想把受组平衡力系效果的物体用一平面 A分红 A 和 B 两部分(图 2.1)。如将 B 部分移去，则 B 对 A 的效果应代之以 B部分对 A 部分的效果力。这种力在 B 移去曾经是物体内 A 与 B 之间在截面C 的内力，且为散布力。如从 C 面上点 P 处取出一包含 P 点在内的细小面积元素?S，而?S 上的内力矢量为?F，则内力的均匀集度为?F／?S，如令?S无限缩小而趋于点 P，则在内力接连散布的条件下?F／?S 趋于必定的极限?o，即 ?S?0lim?F?S?? 这个极限矢量?便是物体在过 c 面上点 P 处 的应力。因为?S 为标量，故，?的方向与?F 的 极限方向共同。内力矢量?F 可分解为地点平面 的外法线方向和切线方向两个重量?Fn 和?Fs。 相同，应力?可分解为地点平面的外法线方向